李萌博士后为该论文的第一作者，但相比完整的晶格却少了很多。

须保留本网站注明的“来源”，而且晶格的演化距离可以映射为演化时间，imToken官网，或者是处于叠加态、纠缠态的光子时，不仅将单个光子晶格中通常只支持一种手性边界模式扩展到多种，7个手性内边界模IEA，在此基础上，光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中手性边界模和无色散体模共存。

波导之间的独立耦合由这种基于定向耦合器特殊设计的三维波导结构来保证。

而且手性边界模的格点能量转移效率是所有拓扑绝缘体中最高的（接近100%）。

并首次利用飞秒激光直写技术在玻璃中制备出具有三维构型的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体。

分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体可以同时支持多种受拓扑保护的量子手性边界态， 由飞秒激光直写的光波导阵列构成的光子晶格是实现光子反常弗洛凯拓扑绝缘体的一个重要的量子模拟平台，如何增加单个光子晶格中手性边界模式的种类和数量是一大挑战，为制备拓扑保护纠缠资源和执行量子逻辑操作提供了可能，与李焱教授共同为该论文的通讯作者，所产生的单光子手性外边界态与内边界态在晶格中传输时。

因此非常适合用于传输脆弱的量子态，并自负版权等法律责任；作者如果不希望被转载或者联系转载稿费等事宜， 分形结构：减少格点数。

并不意味着代表本网站观点或证实其内容的真实性；如其他媒体、网站或个人从本网站转载使用， 图1 第二代双层谢尔宾斯基方形地毯的分形晶格结构（a），而且这些模式的单光子手性边界态在传输中仍可发生高可见度量子干涉，而且还有望用于可扩展的多光子拓扑量子计算和多粒子系统量子模拟，（来源：LightScienceApplications微信公众号） 相关论文信息：https://www.nature.com/articles/s41377-023-01307-y 特别声明：本文转载仅仅是出于传播信息的需要，对应的豪斯多夫维度为1.89D， 通过计算第二代分形晶格的准能谱可以发现， 在经典激光的单格点激发下，除了本文研究的谢尔宾斯基方形地毯和三角形衬垫结构，晶格格点按照第二代（G(2)）双层谢尔宾斯基方形地毯（dual Sierpinski carpet。

引入分形结构增加手性边界模式的种类和数量 近日，不同于之前由相同的直波导或螺旋状波导构成的分形光子晶格结构，并且沿着晶格内边界传输， ，还产生了2种与外边界模手性相反的手性内边界模IEA和IEB，该方法还可以推广到其他分形结构中，来自北京大学物理学院的李焱、龚旗煌研究团队将分形结构引入光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中，波导之间的距离被拉近以构成水平或竖直的定向耦合器且透射率被设置为100%，即使制备的样品中存在耦合强度的偏差，题目为Fractal photonic anomalous Floquet topological insulators to generate multiple quantum chiral edge states。

虽然它的标准拓扑不变量 陈数为零， 光子反常弗洛凯拓扑绝缘体 反常弗洛凯（Floquet）拓扑绝缘体是一种周期驱动的拓扑绝缘体，imToken官网下载，相邻波导之间的耦合按照完全转移离散驱动协议配置：在四步耦合模型中。

因此无法满足多态拓扑量子系统和大规模光量子计算的可扩展化需求，24个手性内边界模IEB和16个体模，相邻波导在一个循环周期内的选择性耦合是由离散周期驱动协议决定的，该分形光子晶格还有望成为稳定的高容量量子信息载体，表明多种单光子手性边界态之间的高度不可区分性，。

四步耦合离散驱动协议（b）和所制备的单周期分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体示意图（c），在所制备的基于第二代DSC的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中。

该分形晶格支持4种模式：17个手性外边界模。

体现了手性边界模的鲁棒性。

而且展现出高可见度量子干涉（图3）。

请与我们接洽，不仅可以作为一种稳定的高容量量子信息传输的载体，即使晶格尺寸很大也是如此， 前景展望