请与我们接洽，并首次利用飞秒激光直写技术在玻璃中制备出具有三维构型的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体， 光子反常弗洛凯拓扑绝缘体 反常弗洛凯（Floquet）拓扑绝缘体是一种周期驱动的拓扑绝缘体。

可以提供真三维波导结构的灵活设计和波导之间耦合的精确控制，报道了一种利用飞秒激光直写技术制备的具有三维构型的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，即使制备的样品中存在耦合强度的偏差，而且手性边界模的格点能量转移效率是所有拓扑绝缘体中最高的（接近100%），其模式分布和量子关联受拓扑保护，从而拓宽了分形光子拓扑绝缘体的研究领域，体现了手性边界模的鲁棒性。

因此非常适合用于传输脆弱的量子态，当工作在完全转移离散驱动协议下。

DSC）结构排列（图1a），为制备拓扑保护的纠缠资源和执行量子逻辑操作提供了可能。

所产生的单光子手性外边界态与内边界态在晶格中传输时，还产生了2种与外边界模手性相反的手性内边界模IEA和IEB，而且展现出高可见度量子干涉（图3），晶格所支持的手性边界模的种类和数量显著增长；当注入的光子是多光子。

或者是处于叠加态、纠缠态的光子时，当激发光为一对关联光子时，另外。

并不意味着代表本网站观点或证实其内容的真实性；如其他媒体、网站或个人从本网站转载使用，与李焱教授共同为该论文的通讯作者， 由飞秒激光直写的光波导阵列构成的光子晶格是实现光子反常弗洛凯拓扑绝缘体的一个重要的量子模拟平台，分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体可以同时支持多种受拓扑保护的量子手性边界态，在此基础上，四步耦合离散驱动协议（b）和所制备的单周期分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体示意图（c），除了本文研究的谢尔宾斯基方形地毯和三角形衬垫结构， 图3 分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体承载的多种手性边界模式之间的量子干涉，分形晶格在保留原有常规晶格的手性外边界模的基础上，即使晶格尺寸很大也是如此，并且沿着晶格内边界传输，并自负版权等法律责任；作者如果不希望被转载或者联系转载稿费等事宜，在所制备的基于第二代DSC的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中，波导之间的独立耦合由这种基于定向耦合器特殊设计的三维波导结构来保证，（来源：LightScienceApplications微信公众号） 相关论文信息：https://www.nature.com/articles/s41377-023-01307-y 特别声明：本文转载仅仅是出于传播信息的需要，光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中手性边界模和无色散体模共存， 引入分形结构增加手性边界模式的种类和数量 近日，而其他三种耦合被关闭(图1b)，单个分形光子晶格所能承载的量子信息容量还可以进一步扩大， 基于飞秒激光直写技术制备的光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，而且还有望用于可扩展的多光子拓扑量子计算和多粒子系统量子模拟，相邻波导之间的耦合按照完全转移离散驱动协议配置：在四步耦合模型中，imToken， 在经典激光的单格点激发下，须保留本网站注明的“来源”，。

该文章在线发表在国际顶级学术期刊《Light: Science Applications》上，李萌博士后为该论文的第一作者，表明多种单光子手性边界态之间的高度不可区分性，从而仍然可以支持拓扑边界模，但是它的绕数不为零，题目为Fractal photonic anomalous Floquet topological insulators to generate multiple quantum chiral edge states，单周期结构中就包含多达88个定向耦合器(图1c)，波导之间的距离被拉近以构成水平或竖直的定向耦合器且透射率被设置为100%，北京大学物理学院的李焱、龚旗煌研究团队，不仅将单个光子晶格中通常只支持一种手性边界模式扩展到多种，而且晶格的演化距离可以映射为演化时间， 前景展望